Système d'unités du corps noir

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En physique, le corps noir est un simple four avec une toute petite ouverture. Cette ouverture laisse passer un rayonnement électromagnétique, caractéristique, décrit par Max Planck. Le corps noir peut aussi être décrit comme un gaz de photons à l'équilibre thermodynamique dans une enceinte fermée de température T.

Dans cet article, on ne cherche qu'à montrer comment retenir les deux lois principales (loi de Stefan et loi de Wien)

Les deux lois principales sont :

Remarque : Il faut connaître ces lois pour comprendre l'effet de serre. Les retenir est le but de l'article.

Déduction des trois unités élémentaires

Les autres unités

On demande fréquemment l'énergie des photons contenue dans le volume V :

U/V = d.u.[kT,\hbar,c] = \frac{(kT)ˆ4}{\hbarˆ3 cˆ3}

le résultat exact du calcul, via la loi de Planck est : multiplier par \frac{\piˆ2}{15}

U/V =\frac{\piˆ2}{15} \frac{(kT)ˆ4}{\hbarˆ3 cˆ3}
Loi exacte de Stefan

Comme pour l'ensemble des corps relativistes en dimension trois, la pression vaut P =1/3 U/V. Par conséquent l'enthalpie H = U + PV vaut 4/3U.

Loi d'émission de Stefan

On demande fréquemment la puissance lumineuse en watts qui sort de la petite ouverure. La réponse est bien entendu que s'il y a deux ouvertures semblables, il sort 2 P. On donne par conséquent la puissance émise par unité de surface. Par analyse dimensionnelle, P/S est U/V. c Le résultat exact est : U/V (c/4).

P/S =\frac{\piˆ2}{60} \frac{(kT)ˆ4}{\hbarˆ3 cˆ2}= \sigma Tˆ4
Loi exacte d'émission de Stefan

Application pour l'effet de serre

Le Soleil est reconnu comme un corps noir émettant P = 4 10ˆ26 Watts par sa surface 4Pi. R² avec R ∼700 000 km : ceci sert à calculer la température de surface du corps noir correspondant, Ts = 5700 K.

Pour n'importe quel corps noir sphérique localisé à d =150 10ˆ6 km, la température d'équilibre sera :

 T(d) = T_s . \frac{1}{\sqrt 2}\cdot \frac{Rˆ2}{dˆ2}

La Terre ayant un albédo moyen de 0.30, la température est en fait de 255K (soit -18°C).

La Terre reçoit 341-342 W/m² en moyenne (bien entendu l'équateur reçoit plus que les pôles! C'est le rééquilibrage de cette réception différentielle qui crée : les vents, puis les courant marins).

D'autre part, l'effet de serre joue, et la température moyenne de la Terre est 255+33 = 288 K ; soit 33K qui plus est par effet de serre. Ce dernier ne cessant d'augmenter par production de dioxyde de carbone, l'Océan s'évapore plus et le cycle de la pluie se trouve être plus rapide : il neige par conséquent légèrement plus en Antarctique, comme on peut le constater facilement depuis 20 ans (dans les autres parties du monde, cela est vérifié aussi, mais en moyenne seulement : il faut prendre des climats particulièrement stables pour ne pas mélanger trop de variables (Les rapports successifs du GIEC sont exemplaires dans leurs affirmations prudentes) ).

Loi de Wien

Rappel de l'énoncé de la loi de Wien :le rayonnement émis par le four est nul aux basses fréquences ainsi qu'aux hautes fréquences. Il passe par un maximum pour une fréquence f dite fréquence de Wien variant linéairement avec la température absolue T

L'analyse dimensionnelle donne immédiatement h. f = kT.

Le résultat exact donné par la loi de Planck en fréquence est hf = b. kT ; la valeur numérique b est telle que :b = 3 (1-exp (-b) ), soit b = 2.822...

 h\cdot f_{Wien} = b \cdot kT ; b=3(1-eˆ{-b})
Loi exacte du maximum d'émission de Wien

Thermodynamique du corps noir

Le nombre de photons par unité de volume est d. u. [kT, \hbar, c] = (\frac{kT}{\hbar c})ˆ3.

Pour le calcul exact, multiplier par \frac{2\zeta (3)}{\piˆ2}= 0$4

Ainsi la loi du gaz de photons est remarquable de simplicité :

 PV = N \cdot kT \cdot \frac{\zeta (4)}{\zeta(3)}
Équation d'état exacte du gaz de photons

(pour mémoire, on rappelle que la fonction zeta (s) de Riemann vaut 1.2020... pour s= 3 et \ (\piˆ4/90) pour s = 4).

très précisément G = H-TS = 0 pour un corps noir.

U = aVTˆ4 = \frac{1}{3} PV = \frac{1}{4} TS
Thermodynamique du corps noir

Application au fond diffus cosmologique

Penzias et Wilson ont reçu le prix Nobel pour avoir détecté ce rayonnement prévu par Gamow. Lors du big-bang, l'univers s'est dilaté et la température a baissé et la formation d'atomes (H+) + (e-) -> H a pu se produire. Il s'est produit alors découplage entre matière neutre et rayonnement.

Depuis, le nombre de photons "fossiles" n'a plus varié.

Le prochain Satellite Planck, qui prendra la suite de COBE (cf Cosmic Background Explorer, et Nobel 2006 :John. C. Mather & George Smoot) et de W_MAP, donnera la température de ce rayonnement avec une précision de 10ˆ (-6) K, ce qui permettra de voir toujours mieux les légères perturbations au moment du "découplage matière-rayonnement" lorsque les premiers atomes se sont constitués. La température actuelle est 2.7283 K environ (cf laboratoire du LERMA, obs de Paris).

Conclusion

En réalité, on a escamoté ici la loi de Planck (cf corps noir) et tout son historique passionnant. Mais on peut précisément par une analyse soigneuse de Dahus montrer comment Planck a réussi à surmonter la contradiction apparente entre la loi de Wien (1896) pour les grandes fréquences et la loi de Jeans-Rayleigh pour les petites : cette subtile analyse est due à Alfred Kastler et mériterait qu'on la publie ici. Superbe aussi est l'analyse de Richard Feynman du <<(n+1)_émis.n(A_excité) pour n_absorbé.n(A_fondamental)>>, qui résume la majeure partie de cette formidable saga scientifique.

L'analyse de la physique en termes simples comme ont su le faire John Archibald Wheeler et Victor Weisskopf et Mr Tompkins (George Gamow), via leurs Dahus, permet ainsi de comprendre énormément avec peu de moyens.

Voir aussi

cours de l'École Polytechnique sur le rayonnement, par exemple (BLANC, CHASSEFIERE, LE TREUT, ... ).

Pour l'analyse dimensionnelle via les dispositifs d'unités corrects (dimensional analysis of heuristic units systems), voir par exemple : cours de l'ENS (Stephan Fauve), ou hydrodynamique de Guyon, ou cours Moffatt (microhydrodynamics), ou LA référence historique : Saint-Guilhem (Eyrolles 1971), et VASCHY : Annales télégraphiques, 1892 où est rédigé le théorème PI de Vaschy-Buckingham. Toutes ces questions d'analyse sont développées dans *SEDOV (analyse dimentionnelle, ed MIR)

Recherche sur Amazone (livres) :




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